PDF《高气压减压中生理性气泡的形成》

1 9 ] .然而, 假定体内例如肌肉运动时存在摩擦 成核― ― ―已被认为是运动后 D C S高发的机制之一, 这可解释在任何时候都不能忽视由于摩擦成核作用 产生的微核数量. 有人从几何学角度提出了另一个稳定机制. C h a p p e l l 等[

2 1 ] 结合真实组织参数对形成于血管内 ・

0 1 ・ 《 转化医学杂志》

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1 4年 2月 第 3卷 第 1期 T r a n s l a t i o n a l Me d i c i n eJ o u r n a l , V o l . 3N o .

1 , F e b2

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4 部疏水锥形裂隙的气泡生长模型进行了测试.他们 观察了这些气泡在压力下的行为[

2 2 ] , 结果显示这种 几何学特征可以通过细微变形和曲率半径的改变来 抵抗压力.他们接下来研究了气泡是如何在减压情 况下从这些裂隙中生长出来的[

2 3 ] .设计这个模型 是用来解释单种惰性气体可通过裂隙壁发生气体转 移.在不考虑气体转移的条件下, 还观察了腔隙的 几何学特征并对 4种不同的几何学特征进行了分 析[

2 4 ] .发现成核行为主要取决于腔隙的开口大小, 这发生在气泡生长到达腔隙开口时.在这种情况下 流体状况会如我们预料的那样发挥重要作用.

4 单个和多个气泡行为 对固体表面的单气泡生长进行了研究, 单气泡 通过浸入水中的加热器制备.因为加热, 液体局部 出现过饱和, 由此实现热力学脱气, 这涉及了质量转 移和热量转移.为了在气泡生成和生长的研究过程 中避免重力的影响, 在微重力条件下进行了该实 验[

2 6 ] .将实验结果与均匀冷却液体内部加热产生 球形气泡的理论模型做比较[

2 5 ] .多气泡的生长和 分离显示, 邻近的正在生长的气泡之间会竞争获取 过饱和溶液中溶解的气体.这些气泡的最终尺寸会 比只生成一个气泡时的小;

还发现存在临界温度, 超 过此温度, 气泡的生长不再加快. K a r a p a n t s i o s 等[

2 7 ] 认为, 除了研究单个气泡的 形成外, 有必要研究气泡流( 液体中多气泡流动) 的 特征, 因为只有气泡达到一定量后才引起 D C S .该 研究发现, 气泡大小取决于流动速度, 和管道、 径向、 位置或者液体黏度之间没有相关性, 而且随着表面 活性物质和电解质浓度的升高而降低, 并且两者作 用可叠加[

2 5 ] .

5 减压建模的作用 基于物理学参数设计减压模型, 必须同时描述 成核和生长.把两者结合起来才能根据潜水时间精 确计算出气泡的大小分布, 然后才能进行检验.如此, 可采用离体物理学实验确定哪些参数影响和决 定气泡数目和大小( 成核期和生长期) , 而生理学研 究只能观察它们的联合影响.尤其是开发出可控的 体外实验装置, 允许研究各个独立现象, 它可以排除 前面探讨的热量、 质量转移、 重力和( 或) 气泡竞争 的影响. 为了设计更加安全的减压方案, 研究者使用了 静脉气栓来评估减压模型, 而不是仅仅依靠 D C S发 病率.我们在国内........